一种区分铁电材料电畴和极性微区的实现方法技术

本发明专利技术公开了一种区分铁电材料电畴和极性微区的实现方法，测量铁电材料的电流密度Ｊ和电场强度Ｅ的关系，对Ｊ－Ｅ曲线进行分析，去掉测量电流密度中由漏导、介电损耗以及线性极化电流密度的贡献，得到非线性极化电流密度Ｊ↓［ｎ］与电场强度Ｅ的关系曲线；以非线性极化电流密度Ｊ↓［ｎ］峰值相对于电场强度Ｅ出现的位置作为自发极化类型的判断和分类标准，该方法通过简单的步骤，可操作性强的判断标准实现了对铁电材料内部自发极化状态的区别和分类。该区分方法的使用成本低，区分的准确性高且实用性强。

【技术实现步骤摘要】

本专利技术属于电子材料研究领域，具体涉及一种区分铁电材料电畴和极性 微区的实用方法。
技术介绍
铁电材料在现代电子工业中有着重要和广泛的应用，并且还有着许多潜 在的应用前景。铁电材料内部的自发极化区域一般分电畴(包括宏畴和微畴) 和极性微区(自发极化方向为热不稳定)两种。为了满足各种实用需求，新 一代铁电材料的化学组成一般都比较复杂，形成的自发极化区域比化学组成 简单的经典正常铁电体要复杂得多。根据新型铁电材料的介电性能特点，分 别将它们称为弛豫型铁电体，相变扩散型铁电体和正常铁电体。其中大部分 都属于弛豫型铁电材料。一些弛豫型铁电体从低温到高温的不同温度区间，自发极化区域经历宏 畴—微畴—极性微区的转变，而另一些弛豫型铁电体则只有极性微区。对于 组成复杂的相变扩散型铁电材料和正常铁电材料，它们的介电性能虽然和经 典正常铁电体相似，没有显著的介电弛豫现象，但对于其中一些材料呈现非 极性的晶体结构现象，迄今尚没有合理解释。电滞回线(材料极化强度P与外加电场强度E的关系)是铁电材料(正 常铁电体和弛豫型铁电体)的基本特征。然而，人们一般无法通过电滞回线 来区分正常铁电体和弛豫型铁电体。换句话说，人们无法用电滞回线来有效判断铁电材料内部的自发极化状态。为了分析复杂组成铁电材料在不同温度 可能的极化状态，现在常用的方法是通过分析材料的介电常数与温度和频率 的关系，结合X —射线衍射得到的晶体结构等进行推测，没有一个简单直接 有效的方法。
技术实现思路
本专利技术在于克服上述现有技术不足，提供一种区分铁电材料电畴和极性 微区的实现方法，该方法能够简单有效区分铁电材料内部自发极化状态，从 而达到降低判断的成本，提高了区分的准确性和实用性。本专利技术的技术方案是这样实现的本专利技术是基于铁电材料的电流密度J与电场强度E特性曲线的一种简单 有效的区分铁电材料内部自发极化状态的方法。其方法步骤如下(1) J-E特性曲线的测量用德国aixACCT公司的TF Analyzer 2000型铁电测试仪或者其他铁电性 能测试系统(如专利申请号CN101158712)测量铁电材料的电流密度J和电 场强度E的关系。(2) 非线性极化分析对J-E曲线进行分析，去掉测量电流密度中由漏导、介电损耗以及线性 极化电流密度的贡献，得到非线性极化电流密度Jn与电场强度E的关系曲线;(3) 自发极化状态分类以非线性极化电流密度Jn峰值相对于电场强度E出现的位置作为自发 极化类型的判断和分类标准a、若非线性极化电流密度Jn的峰完全位于电流密度J即纵轴与电场强度E即横轴所构成的直角坐标系的第I和第III象限，则该自发极化全为电畴形态；b、若非线性极化电流密度Jn峰的大部分位于电流密度J即纵轴与电场强度E即横轴所构成的直角坐标系第I和第III象限，小部分位于第II和第 IV象限，则该自发极化为电畴和极性微区共存；c、若非线性极化电流密度Jn峰位于电流密度J即纵轴与电场强度E即 横轴所构成的直角坐标系的纵轴附近，且在第I和第II象限或第III和第IV 象限的两部分变化相同或相近，则该自发极化为极性微区。本专利技术通过分析反映铁电材料自发极化的非线性极化电流密度与外加 电场强度的关系，提出一种简单方便地区分铁电材料中的主要自发极化状态 是电畴还是极性微区，以及获取更多相关信息的方法。本专利技术提供了一种简单有效区分铁电材料内部自发极化状态的方法。该 方法通过简单的步骤，可操作性强的判断标准实现了对铁电材料内部自发极 化状态的区别和分类。该区分方法的使用成本低，区分的准确性高且实用性 强。附图说明图1是铁电材料的测量电流密度J、非线性极化电流Jn与电场强度E的关系曲线图。图2是97BaTi03-3Ba(Zn1/3Nb2/3)03弛豫型铁电陶瓷在-190 。C(曲线1)， -20 。C(曲线2)和40。C(曲线3)时Jn与E的关系图。下面结合附图对本专利技术的内容作进一步详细说明。具体实施例方式参照图1所示，在以电场强度E为横轴，电流密度J为纵轴的坐标系 中，铁电材料在周期性的交变电场下的测量电流密度表现为一闭合的曲线， 并且该曲线一般在电场上升段都有一个明显的峰。将此直角坐标系按逆时针方向的划分为4个象限，I， II， III和IV。电流峰一般出现在坐标系的第I象限和第ni象限。由于材料的多种极化机制及其固有的缺陷，使得测量电流中除了包含铁电畴的信息外还有线性极化，漏导和损耗等很多干扰信息。为了得 到反映铁电材料自发极化状态的信息，就必须从测量电流中去掉漏导、损耗和线性极化部分，得到非线性极化电流Jn。将这个分析过程称为非线性极化 分析。与直接测量得到的电流密度曲线类似，非线性极化电流密度Jn与电场 强度E的关系曲线也表现为一个有峰的闭合曲线。参照图2所示，为确定97BaTi03-3Ba(Zn1/3Nb2/3)03弛豫型铁电陶瓷在不 同温度下自发极化状态，应先测量得到该组分陶瓷在不同温度下的电流密度 J与电场强度E的特性曲线，然后进行非线性极化分析，如图2所示。曲线1， 2， 3分别为该组分陶瓷在-190。C， -20°(^和40°(:时非线性极化电流密度^ 与电场强度E的关系。自发极化区域以电畴为主的非线性极化电流密度Jn与电场强度E的关 系中，电流密度峰的位置和含有大量极性微区的非线性极化电流密度Jn与电场强度E的关系中有显著不同，前者的非线性极化电流密度Jn是随着电场强 度的不断增加而出现的，而后者的非线性极化电流密度Jn则是在电场强度不 断降低时就呈现明显峰形，只是峰值仍出现在电场增加的一侧。97BaTiOr3Ba(Znv3Nb2/3)03弛豫型铁电陶瓷在-19(TC时，非线性极化电流密度Jn的峰基本位于直角坐标系第I和第III象限，表明该材料此时的自发极化 类型为宏畴结构。当温度升至-20。C时，非线性极化电流密度Jn峰的大部分移至直角坐标系第i和第m象限，小部分位于第n和第iv象限，表明材料 这时的自发极化状态转变为微畴和极性微区共存。随着温度继续升高，非线性极化电流密度Jn的峰仍不断向左移动。当温度升至40 °C，非线性极化电流密度Jn的峰位于直角坐标系纵轴附近，且在第i和第n象限(第m和第iv象限)的两部分变化基本相同，表明材料的自发极化状态在40。C附近基本上都是极性微区。权利要求1、，其特征在于，包括以下步骤1)J-E特性曲线的测量用德国aixACCT公司的TF Analyzer 2000型铁电测试仪或者铁电性能测试系统测量铁电材料的电流密度J和电场强度E的关系；2)非线性极化分析对J-E曲线进行分析，去掉测量电流密度中由漏导、介电损耗以及线性极化电流密度的贡献，得到非线性极化电流密度Jn与电场强度E的关系曲线；3)自发极化状态分类以非线性极化电流密度Jn峰值相对于电场强度E出现的位置作为自发极化类型的判断和分类标准a、若非线性极化电流密度Jn的峰完全位于电流密度J即纵轴与电场强度E即横轴所构成的直角坐标系的第I和第III象限，则该自发极化全为电畴形态；b、若非线性极化电流密度Jn峰的大部分位于电流密度J即纵轴与电场强度E即横轴所构成的直角坐标系第I和第III象限，小部分位于第II和第IV象限，则该自发极化为电畴和极性微区共存；c、若非线性极化电流密本文档来自技高网...

【技术保护点】
一种区分铁电材料电畴和极性微区的实现方法，其特征在于，包括以下步骤：　１）Ｊ－Ｅ特性曲线的测量　用德国ａｉｘＡＣＣＴ公司的ＴＦ　Ａｎａｌｙｚｅｒ　２０００型铁电测试仪或者铁电性能测试系统测量铁电材料的电流密度Ｊ和电场强度Ｅ的关系 ；　２）非线性极化分析　对Ｊ－Ｅ曲线进行分析，去掉测量电流密度中由漏导、介电损耗以及线性极化电流密度的贡献，得到非线性极化电流密度Ｊ↓［ｎ］与电场强度Ｅ的关系曲线；　３）自发极化状态分类　以非线性极化电流密度Ｊ↓［ｎ ］峰值相对于电场强度Ｅ出现的位置作为自发极化类型的判断和分类标准：　ａ、若非线性极化电流密度Ｊ↓［ｎ］的峰完全位于电流密度Ｊ即纵轴与电场强度Ｅ即横轴所构成的直角坐标系的第Ⅰ和第Ⅲ象限，则该自发极化全为电畴形态；　ｂ、若非线性极化 电流密度Ｊ↓［ｎ］峰的大部分位于电流密度Ｊ即纵轴与电场强度Ｅ即横轴所构成的直角坐标系第Ｉ和第Ⅲ象限，小部分位于第Ⅱ和第Ⅳ象限，则该自发极化为电畴和极性微区共存；　ｃ、若非线性极化电流密度Ｊ↓［ｎ］峰位于电流密度Ｊ即纵轴与电场强度Ｅ即横 轴所构成的直角坐标系的纵轴附近，且在第Ⅰ和第Ⅱ象限或第Ⅲ和第Ⅳ象限的两部分变化相同或相近，则该自发极化为极性微区。...

【技术特征摘要】

【专利技术属性】
技术研发人员：王晓莉，王乐，石鲸，
申请(专利权)人：西安交通大学，
类型：发明
国别省市：87[中国|西安]