一种利用旋转波片抑制连续激光受激布里渊散射的装置，包括波片转盘，所述波片转盘包括绕旋转轴旋转的波片，在所述波片绕旋转轴旋转一周所形成的圆平面上，所述波片转盘包括若干个关于旋转轴对称分布的半波片，并且在相邻的半波片之间具有空气间隔或全波片，其特征在于：半波片与半波片之间的全波片或空气隙具有完全相同的形状和大小，当连续激光束穿过所述波片转盘时以尽可能高的匀速度对波片转盘进行旋转。
【技术实现步骤摘要】
本专利技术涉及受激布里渊散射，属于光电子
技术介绍
受激布里渊散射属于本领域所熟知的技术，被广泛应用于相位共轭补偿，激光探测，以及光通信等领域，在不同的应用中对于受激布里渊的散射的要求也是不一样的，在激光探测以及相位共轭补偿的应用中一般都需要高强度的受激布里渊散射信号，此时一般都是尽可能的来放大受激布里渊散射信号以获得最好的效果，但是在光通信等的有些领域中则是需要控制受激布里渊散射的强度，也即不是单纯的追求最大的受激布里渊散射的发生，而在另外一些情况下则是希望抑制受激布里渊散射的发生，因为发生的受激布里渊散射信号可能会对其中传输的介质产生破坏性的影响，或者会在传输的信号中增加噪声，面对这样的技术问题，人们提出了各种控制或抑制受激布里渊散射信号强度的方法和装置， 中国专利申请201010602554. O就公开了这样一种受激布里渊散射的抑制方法和装置。其中心思想是利用旋转的波片使得激光束在前后位置上具有不同的偏振方向，优选是相互垂直的，则可以很好的抑制后面的激光对前端所产生的受激布里渊光的放大作用，但是该专利只是提出了这样一种方法，该方法对于布里渊散射具有一定的抑制作用是毋庸置疑的， 但是该申请对于特定的激光束如何实现较好的抑制作用却并没有涉及，例如，连续激光束， 虽然只要使得激光束在前后位置上具有相互垂直的偏振态即可实现一定的抑制作用，但是如何实现较好的抑制作用对于本领域技术人员来说却是未知的，本专利技术就是针对该问题而提出来的。
技术实现思路
本专利技术为解决上述的技术问题而提出了一种利用旋转波片抑制连续激光束受激布里渊散射的方法和装置，使用该方法和装置可实现对于连续激光束较好的抑制作用。下面对于本专利技术的工作原理进行详细的说明，其中图I和图2示出了中国专利申请201010602554. O中的受激布里渊散射抑制装置。图I中示出的为图2中波片转盘(3)， 波片转盘(3)和波片转盘旋转支架(2)以及激光器(I)共同组成了该受激布里渊散射抑制装置，其中所述的波片转盘(3)能够绕着所述波片转盘旋转支架(2)的旋转轴旋转，并且在旋转过程中能够使得穿过该转盘中心外围的边缘部分的线偏振激光束的前后相邻部分具有不同的偏振态。如图I中，该波片转盘为圆盘形，该圆盘具有多个以圆心为中心点的扇形半波片，并且每两个相邻的扇形半波片之间是空气或者全波片，如图I所示，如果圆盘的中央上方右边的第一个扇形是半波片，则按顺时针旋转，下一个扇形就是空气或全波片，再下一个扇形就还是半波片，再下一个扇形就是空气或全波片。为了便于分析，我们首先以脉冲激光束为对象进行，然后再由脉冲激光束推及到连续激光束。我们加入激光器发出的激光束为脉冲激光束，对激光器(I)发射的脉冲激光束穿过处于旋转状态的波片转盘后，脉冲激光束的偏振态就会由原来的单一线偏振变为两种偏振态，根据每一半波片的大小以及波片转盘的转速，线偏振的脉冲激光束穿过旋转的波片转盘之后大致会出现如图3a_3h的情形。首先来看图3a和3b，当波片转盘处于停止状态时，脉冲激光束穿过波片转盘之后其仍旧保持单一的线偏振态，或为S偏振，或为P偏振，也即在整个连续的脉冲长度上只有 S偏振或P偏振，此时受激布里渊的信号强度为最大的，也即波片转盘对于脉冲激光束的受激布里渊散射没有产生作用。接着来看图3c和3d，在整个连续的脉冲长度上，只有很少一部分的激光束的偏振态被改变了，可以想象的是，此时波片转盘对于受激布里渊散射的抑制就起到了一定的作用，因为当脉冲激光束通过此时的波片转盘后，至少在连续结束的那一小段上偏振态与前面部分的偏振方向是相互垂直的，图3c和图3d示出的情况相对于图3a和图3b示出的情况来说，已经具有了受激布里渊散射的抑制作用，但是，可以理解，其抑制作用肯定不是最强的。再来看图3e和图3f，其中一种偏振态占据了整个脉冲长度的三分之一，另外一种偏振态占据了整个脉冲长度的三分之二，两者的区别只是在于占据整个脉冲长度三分之二的偏振态是连续分布的还是间隔分布的，图3e为连续分布的，图3f为间隔分布的，可以想象的是图3e和图3f所示出情况的抑制效果要好于图3c和图3d的抑制效果。最后来看图3g和图3h，在这两个图中，任何一种偏振态都占据了整个脉冲长度的一半，也即整个脉冲长度被两种相互垂直的偏振态平均占据了，区别在于一个是连续占据了脉冲的一半，另外一个是以间隔交错的方式占据了脉冲的一半，那么问题也就来了，此时图3g和图3h所示出抑制效果比图3e和图3f所示出的抑制效果相比是好还是不好。为了解决上述的问题，我们先在理论上分析一下受激布里渊散射。我们知道，受激布里渊光的信号强度人0C Ip^，其中Is表不受激布里渊散射光的信号强度，Ip表不入射的激光束强度，go表示受激布里渊散射增益系数，I表示受激布里渊散射光与入射的激光之间的相互作用长度。对于一般的纳秒以及飞秒或皮秒激光器来说，其脉冲长度最长的应该是纳秒激光器，对于几个纳秒脉冲长度的激光束，其所具有的脉冲长度约为2米左右(例如通常的水， 光纤等传输介质)，那么其中最长的相互作用长度也即为脉冲长度的一半(因为受激布里渊散射光与原激光束的传播方向相反)，也即为I米左右，在这个长度或更短的距离上，对于通常所用的光传输介质来说，可以忽略激光束的衰减，也即认为Ip为一常数，受激布里渊散射增益系数g0只与激光传输介质的材料特性有关,其为一常数，我们假设S (或P)偏振态所占据的长度为X，那么该偏振态的实际相互作用长度应该为I，而P(或S)偏振态所占据rwnrri的长度就应该为--X，其实际的相互作用长度为--叾，其中c表不光速,η表不激光束在n2n 2其中传播的介质折射率，T为脉冲激光束的脉冲宽度，那么该脉冲激光束在介质中产生的受激布里渊散射光强Jss oc+1/°0 +，其中Iss表示该连续激光束中两个偏振态(P偏振和S偏振态)所产生的总受激布里渊散射强度，/p/°f表示S(或P)偏振态所产生的受激布里渊散射光强，表示P(或S)偏振态所产生的受激布里渊散射光强，对Iss求导得到极值可得，当X = ·^·时脉冲激光束所产生的总受激布里渊光强得到极值，根据上面的分 2 析进行数学分析可以得到该极值为最小值，那么可以得出这样的结论，当一种偏振态(S或 P偏振态)占据整个脉冲长度的一半时可以得到最好的抑制效果，也即图3g和图3h所示出的情况。因此，为了对脉冲激光束实现较好的受激布里渊散射抑制效果，我们在使用波片转盘进行受激布里渊散射抑制的时候就应当使得脉冲激光束穿过波片转盘之后出现图3h 或图3g所示出效果，当脉冲激光束穿过波片转盘之后，相互垂直的两个偏振态各自占据了脉冲激光束长度的一半，具有这种偏振态分布的激光束即具有了受激布里渊散射抑制功能，当这样的脉冲激光束在光纤等传输介质中传输时即可对传输介质中的受激布里渊散射起到较好的抑制作用。通过上面的分析可以发现，当脉冲激光束穿过波片转盘之后出现图3h或图3g所示出的情况即可具有较好的受激布里渊散射抑制作用。也即要求相互垂直的两个线偏振态分别占据了脉冲激光束长度的一半。那么如果连续的激光束也是相互垂直的两个线偏振态分别占据了激光束长度的一半自然也能获得较好的受激布里渊散射抑制效果，但是由于连续激光束的长度是无限长的分布的，本文档来自技高网...
【技术保护点】
【技术特征摘要】
【专利技术属性】
技术研发人员：任芝，李松涛，
申请(专利权)人：华北电力大学保定，
类型：发明
国别省市：
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