近场超声波悬浮力的精确定量计算方法技术

一种近场超声波悬浮力的精确定量计算方法，可用于非接触式超声悬浮系统和传输定位系统的建模，设计和优化。本方法包括：建立超声波发生装置的有限元模型，并进行模态分析和谐响应分析，建立驱动输入与输出的一一映射关系。建立考虑气体惯量的挤压气膜动力学模型，并确定模型参数；根据差分格式，结合模型参数求得数值求解的具体格式；数值求解得到挤压气膜的气体压力和悬浮力大小。本发明专利技术所提供的方法，从建模和求解的角度较现有技术均有精确度的提高，为超声波设备的生产设计优化提供了准确可行的定量计算方法。

【技术实现步骤摘要】

本专利技术涉及先进电子制造领域，更具体的说，涉及一种基于近场超声的非接触支撑
的定量计算方法，可用于非接触式超声悬浮系统和传输定位系统的建模、设计和优化。
技术介绍
在半导体制造与微机电系统(MEMS)
，对晶圆的输送与精密定位、微小 MEMS零件的装配与操作等精密作业单元提出更高的要求。如在晶圆的抛光和光刻等工艺过程中，晶圆需要被转移、缓存与精密定位等。晶圆表面具有极强的机械表面灵敏性，其厚度在0. 5 2mm之间，在其传输与精密定位过程中，由于机械接触、夹持和吸附会划伤晶圆表面，同时传输过程中的接触，容易产生微小颗粒，破坏工作空间的洁净度。实现悬浮技术的物理方法有很多，如气动悬浮、磁悬浮(电磁、电动和静电)、光悬浮、声悬浮等。气动悬浮的横向稳定性较差，实现其悬浮原理，机构比较复杂，还需要不间断地供应压缩空气。磁悬浮可以实现较大的悬浮力与悬浮推进力，定位精度较高，但该原理只适合导体材料。光悬浮只限于对微小器件的操作，产生的悬浮力只有几个纳牛顿，被操作物体的大小在几微米的范围内。而超声悬浮原理具有较大的悬浮力，而且适合各种材料(导体材料、非导体材料、磁性材料、非磁性材料)的悬浮操作。针对在半导体制造与MEMS装配领域中出现的传输与定位的问题，近场超声悬浮(Near-field acoustic Ievitation简称NFAL)结合超声马达技术，提出了一种无接触式输送与精密悬浮定位的机电一体化单元。近场超声悬浮技术应用在电子制造和MEMS领域中需要满足输送稳定性、驱动及反馈控制、换能器匹配等问题以及定位精度的要求。因此，声悬浮力的定量计算模型对整个机电一体化单元的设计与应用起至关重要的作用。目前对超声悬浮的描述大多处于基于声场的描述和定性的分析，对声悬浮形成的挤压气膜动力学特性作了大量的近似简化，同时忽略了气膜内高阶的非线性效应对悬浮力的影响，从而大大的降低了模型的精确度，只能作为定性分析工具，而不能应用于定量的系统设计和优化中。经过对现有技术文献的检索发现，中国申请号为200710300721. 4，公开号为 CN101285702A，名称为“超声悬浮场可视化测量方法及其测量系统”的专利技术中，采用的技术方案是用激光穿过超声场发生干涉，用于大体积流场的实时测量，具有无扰测量的优点。但是该方法仅能描述声波的分布，缺乏振动-声场-悬浮力的相应映射模型，因此无法定量得出悬浮力的大小。另外，由于该方法适用于较大体积流场产生的驻波超声场，对于近场超声所在的气体薄膜内的声场分布并不能有效地测量。
技术实现思路
本专利技术针对上述现有技术中存在的缺陷，提供一种，将形成声场的挤压气膜进行建模，得出悬浮力与气膜运动、声场分布、压力场分布的映射关系，进而建立气膜的高阶非线性偏微分方程，及其精确求解差分格式，得出在任意振形分布下产生的悬浮力。本专利技术将振动盘的振形分布作为挤压气膜的动态边界考虑进挤压气膜的模型，并且运用高精度差分格式对该非线性偏微分方程进行数值求解，大大提高了模型的精度和描述系统特性的能力，从而指导近场超声悬浮的研究与设计优化。为达到上述目的，本专利技术所采用的技术方案如下，其特征在于，包括如下步骤 步骤一确定超声发生装置中的超声换能器以及超声辐射振动盘的尺寸，建立有限元动力学模型，并对该模型进行模态分析，得到共振频率及振形，在所得阵型中，确定适合超声换能器驱动的频率作为实际驱动频率；步骤二 根据步骤一所确定的驱动频率，对超声装置进行谐响应分析，得出其工作时位移的分布及随时间的变化，得到挤压气膜运动边界的动态响应d(r,i)f对rX)是一个随半径r和时间t变化的量，体现了超声辐射过程中振动盘的弯曲模态和周期振动的特性；步骤三建立考虑气体惯量的挤压气膜动力学模型，并确定模型参数。根据步骤二进一步得出声辐射表面的振动位移分布随时间的变化，将其作为动力学方程的时变边界条件； 步骤四根据步骤三得出的动力学方程的非线性和高阶效应，以及高精度差分格式，得出具体求解格式； 步骤五根据步骤四建立的差分格式求解非线性偏微分方程，得出声辐射表面气压分布以及悬浮力大小。所述超声换能器是压电陶瓷换能器。步骤一所述的建立装置的有限元动力学模型，是指针对产生近场声波的整套装置进行的有限元分析建模，该装置包括压电叠堆振子，变幅杆以及产生超声辐射声场的振动盘；其中振动盘的上表面为近场超声的辐射表面，该表面的振动模态决定了超声波声场的形成，是声场所在的挤压气膜的动态边界；根据所见模型进行模态分析，模型中的网格为轴对称分布，根据计算结果得到装置的前几阶谐振频率及相应振形，并确定该装置的工作频率和振形。步骤二所指的谐响应分析(Harmonic Analysis)是指在确定了工作频率和振形以后，对所见有限元模型输入相应频率和实际运行使用的电压，得到模型的动力学响应。响应包括超声发生装置各部分的形变，振幅的分布，应力应变的分布以及运动速度等。谐响应分析中，输入电压信号与实际悬浮过程的输入电压一致，从而使得谐响应分析能够对实际工况进行仿真，得到挤压气膜运动边界的动态响应而>力，是一个随半径r和时间t变化的量，体现了超声辐射过程中圆盘的弯曲模态和周期振动的特性。在后面的计算声场及悬浮力的过程中，该运动边界作为方程的边界条件进行进一步求解。由于刀是二元函数，也增加了挤压气膜模型的非线性和求解的复杂性。步骤三所述的建立挤压气膜的动力学模型，是指基于纳维-斯托克斯方程(N-S方程)建立的实际流体动力学模型，有别于气体视为理想气体所建立的欧拉方程。其表面力包括法向力和切向力，即压力和粘滞力。假设薄膜内气体为等温经典牛顿流体，在考虑层流和气体粘性，并且考虑气体惯量的条件下，挤压膜的轴对称本构方程为所述的时变的边界条件为步骤二得出的挤压气膜运动边界的动态响应J(TJ)，通过相应的去量纲化便可带入挤压气膜的本构方程。步骤四所述的非线性和高阶效应，是指步骤三所得挤压膜本构方程，在考虑了复杂的边界条件以后，形成非线性对流扩散方程。挤压膜向上的悬浮力依赖于该模型的高阶非线性部分，因此必需通过对该方程进行高阶的精确求解才能得到具体的悬浮力，因而需要一种高精度差分格式才能完成。而一般的对偏微分方程普适的差分格式并不能求解出悬浮力。步骤四中所述的高阶差分格式，是指针对求解悬浮力，需要对模型进行高阶差分， 保留高阶项的差分格式，具体如下一般的非齐次对流扩散方程可以表述为权利要求1.，其特征在于，包括如下步骤步骤一确定超声发生装置中的超声换能器以及超声辐射振动盘的尺寸，建立有限元动力学模型，并对该模型进行模态分析，得到共振频率及振形，在所得阵型中，确定适合超声换能器驱动的频率作为实际驱动频率；步骤二 根据步骤一所确定的驱动频率，对超声装置进行谐响应分析，得出其工作时位移的分布及随时间的变化，得到挤压气膜运动边界的动态响应d(rXh d(r,i)是一个随半径r和时间t变化的量，体现了超声辐射过程中振动盘的弯曲模态和周期振动的特性；步骤三建立考虑气体惯量的挤压气膜动力学模型，并确定模型参数；根据步骤二进一步得出声辐射表面的振动位移分布随时间的变化，将其作为动力学方程的时变边界条件；步骤四根据步骤三得出的动力学方程的非线性和高阶效应，以及高精度差分格式，得出具体求解格式；步本文档来自技高网...

【技术保护点】

【技术特征摘要】

【专利技术属性】
技术研发人员：李锦，刘品宽，丁汉，
申请(专利权)人：上海交通大学，
类型：发明
国别省市：