【技术实现步骤摘要】
一种激光脉冲压缩器及压缩方法
本专利技术涉及激光放大
,特别涉及一种可应用于放大器的啁啾脉冲时域压缩器与压缩方法,其可对啁啾脉冲放大系统的高阶色散进行有效补偿。
技术介绍
1985年G.Mourou等人提出了啁啾脉冲放大(CPA)技术,CPA技术的问世,打破了超快激光能量放大的瓶颈,自此超快超强激光技术进入飞速发展的阶段。在过去30年间,CPA技术的出现和发展使得超快超强激光脉冲的产生成为可能,激光功率不断攀升,拍瓦(PW)量级激光系统不断涌现。这种超快超强激光已经成为前沿学科的重要研究工具,比如探索原子、分子运动规律、实验室天体物理、激光加速器、自由电子激光器等领域。在CPA技术出现以前,除非扩大光斑、增加介质口径,否则很难避免高峰值功率密度的激光对元件造成破坏。在对超短脉冲进行放大时,CPA技术可以不通过增加光束及介质口径,就能避免在介质中产生过高的峰值功率。其实现方法是在放大前先对飞秒或皮秒脉冲引入一定的色散,将脉冲宽度在时域上展宽至皮秒甚至纳秒量级,降低峰值功率,然后再进行放大,这样就降低了元件损伤的风险,等获得了较高的能量以后,再补偿色散,并将脉冲宽度压缩至飞秒量级。利用CPA技术,可以有效地避免放大过程中过高的峰值功率造成的系统元件损伤,也可以避免过高的峰值功率导致增益饱和并产生不利的非线性效应。为了实现压缩脉冲接近其初始宽度,则要求整个脉冲放大系统的色散为零。此时,压缩器需要能补偿展宽器、放大器所引入的色散。系统的剩余色散将导致输出脉冲宽度加宽、对比度急剧下降。因此,在超快 ...
【技术保护点】
1.一种激光脉冲压缩方法,其特征在于,包括以下步骤:/nS1:将激光脉冲导入第一光栅,经第一光栅的作用而发生衍射;/nS2:将衍射后的光线导入第一棱镜,光线在第一棱镜的第一折射面处发生折射并进入第一棱镜内传播;光线在第一棱镜内传播后达到第一棱镜的第二折射面,在第二折射面处第二次折射后从第一棱镜导出;/nS3:将由第一棱镜导出的光线导入第二棱镜,光线在第二棱镜的第三折射面处发生折射并进入第二棱镜内传播;光线在第二棱镜内传播后达到第二棱镜的第四折射面,在第四折射面处折射后从第二棱镜导出;/nS4:由第二棱镜导出的光线入射第二光栅,经第二光栅衍射,光线被准直;/nS5:将由第二光栅导出的准直的光线反射以沿原光路返回,并按与S1-S4所述光路相反地传播。/n
【技术特征摘要】
1.一种激光脉冲压缩方法,其特征在于,包括以下步骤:
S1:将激光脉冲导入第一光栅,经第一光栅的作用而发生衍射;
S2:将衍射后的光线导入第一棱镜,光线在第一棱镜的第一折射面处发生折射并进入第一棱镜内传播;光线在第一棱镜内传播后达到第一棱镜的第二折射面,在第二折射面处第二次折射后从第一棱镜导出;
S3:将由第一棱镜导出的光线导入第二棱镜,光线在第二棱镜的第三折射面处发生折射并进入第二棱镜内传播;光线在第二棱镜内传播后达到第二棱镜的第四折射面,在第四折射面处折射后从第二棱镜导出;
S4:由第二棱镜导出的光线入射第二光栅,经第二光栅衍射,光线被准直;
S5:将由第二光栅导出的准直的光线反射以沿原光路返回,并按与S1-S4所述光路相反地传播。
2.根据权利要求1所述的激光脉冲压缩方法,其特征在于,所述步骤S5通过设置爬低镜将准直的光线向上或向下平移地反射,沿原光路返回并从第一光栅导出形成超短脉冲。
3.根据权利要求1或2所述的激光脉冲压缩方法,其特征在于,步骤S1中,激光脉冲以入射角为θ1入射第一光栅;
该压缩方法的变量包括:第一光栅与第一折射面之间的距离h1,第二光栅与第四折射面之间的距离h2,第一棱镜与第二棱镜之间的距离L,入射角θ1,第一棱镜与第二棱镜的顶角角度α,第一棱镜与第二棱镜材质的折射率,以及第一棱镜与第二棱镜的顶点之间的距离O1O2;
通过对上述变量中的至少一个进行调节从而对该压缩方法的色散补偿进行调节,实现色散补偿的目的。
4.根据权利要求1或2所述的激光脉冲压缩方法,其特征在于,所述第一光栅与第二光栅均为透射式光栅,第一透射光栅与第二透射光栅的刻线方向平行地设置,两者的刻线密度相同;待压缩的激光脉冲的偏振方向与两个透射光栅的刻线方向垂直;
所述第一棱镜与第二棱镜的材质相同,顶角角度α相同。
5.根据权利要求1或2所述的激光脉冲压缩方法,其特征在于,在步骤S5中,准直的光线不是被反射而沿原光路返回,而是通过另外的两个光栅与棱镜所组成的系统,使得光线按与S1-S4步骤所述光路相反地传播。
6.一种激光脉冲压缩器,其特征在于,包括:
第一光栅,
第一棱镜,所述第一棱镜包括相交的第一折射面与第二折射面...
【专利技术属性】
技术研发人员:杨浩,吕仁冲,滕浩,朱江峰,魏志义,
申请(专利权)人:西安电子科技大学,中国科学院物理研究所,
类型:发明
国别省市:陕西;61
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