【技术实现步骤摘要】
【国外来华专利技术】
本方法与系统涉及量子计算的领域，并且具体涉及超导装置。
技术介绍
1982年，Richard Feynman |是出 一种可控制的量子系统可以比 常头见计算4几更为有效i也用于才莫拟其4也量子系统。参阅Feynman, 1982, /wfcm /7o/7(3/ Jbwr冊/ q/'77zec irWca/P/^as/cs 21 ， pp. 467-488。 现在该可控制的量子系统被普遍地称为量子计算才几，并且人们致力 于开发一种可以用于^t拟量子系统或者运行专门的量子算法的通 用量子计算才几。具体地说，对于某一量子系统状态的一个4莫型进行 求解一般涉及对该量子系统的哈密尔顿算子的微分方程进行求解。 David Deutsch观察到 一种量子系统可以用来达到时间的节省，后来 证明在某些计算中可以有指数性的时间节省。如果有一个问题，该 问题是以代表该量子系统的哈密尔顿算子的一个方程形式来建立 的模型，该系统的状态可以4是供关于对该方程的解的信息。参阅 I)eutsch， 1985, /VoceeJ/gs q/7/ e Ao少g/5V cz'e/y o/Z^om^o...
【技术保护点】
将一个第一量子位的一个经典的状态复制到一个第二量子位的一种方法，包括：将该第二量子位初始化为一个初始的经典状态，其中该第二量子位具有一种势能的能量配置，该势能的能量配置包括具有一个第一势能最小值的一个第一势阱和具有一个第二势能最小值的一个第二势阱，并且该初始的经典状态位于该第一势阱中；将该第一势阱的第一势能最小值调节到高于该第二势阱的第二势能最小值的一个第三势阱；和将该第一量子位与该第二量子位耦连一个时间长度ｔ。
【技术特征摘要】
【国外来华专利技术】US 2005-4-26 60/675,1391.将一个第一量子位的一个经典的状态复制到一个第二量子位的一种方法，包括将该第二量子位初始化为一个初始的经典状态，其中该第二量子位具有一种势能的能量配置，该势能的能量配置包括具有一个第一势能最小值的一个第一势阱和具有一个第二势能最小值的一个第二势阱，并且该初始的经典状态位于该第一势阱中；将该第一势阱的第一势能最小值调节到高于该第二势阱的第二势能最小值的一个第三势阱；和将该第一量子位与该第二量子位耦连一个时间长度t。2. 如权利要求1的方法，其中，该耦连步骤包括铁磁地耦连该第 一量子位与该第二量子位。3. 如权利要求1的方法，其中，该耦连步各聚包括反《失^t地耦连该 第一量子位与该第二量子位。4. 如权利要求1的方法，其中，该第一量子位具有一种势能的能 量配置，该势能的能量配置包括一个第一隧道效应壁垒，并且 该第二量子位的势能的能量配置包括一个第二隧道效应壁垒；该方法进一 步包4舌在该初始<匕步备聚之前才是高该第 一 隧道3^文应壁垒和该第二隧道步文应壁垒中的至少一个。5. 如权利要求4的方法，其中，该第三势能最小值至少稍低于该 第二隧道效应壁垒。6. 如权利要求4的方法，其中，该提高步骤包括对该第一量子位和该第二量子位的至少 一 个施加 一 个 一黄向的f兹场。7. 如权利要求4的方法，其中，该提高步骤包括调整该第一量子 ^立和该第二量子4立的至少一个的Josephson能量。8， 如权利要求1的方法，进一步包括在该耦连步骤之后将该第一 势阱从该第三势能最小值调节回接近该第一势能最小值。9. 如权利要求1的方法，进一步包括在该初始化步骤之前将该第 一量子位与耦连到该第一量子位的一个装置之间的一个耦连 强度降低到大约为零。10. 如权利要求1的方法，进一步包括在该初始化步骤之前将该第 二量子位与耦连到该第二量子位的一个装置之间的一个耦连 强度降低到大约为零。11. 如权利要求1的方法，其中，该第一势能最小值大约等于该第 二势能最小值。12. 如权利要求1的方法，其中，在该初始化、调节和耦连步骤的 过程中该第一量子位的一种势能的能量配置是一种双稳态势能。13. 如权利要求1的方法，其中，该时间长度/是在约lps与100|us 之间。14. 》口^又利要求1的方法，其中，该时间长度f是大于约lns。15. 如权利要求1的方法，其中，该耦连步骤导致与该第一量子位 的该经典状态相匹配的该第二量子^立的一个纟冬末经典状态。16. 如权利要求15的方法，其中，该终末经典状态是通过从该初始经典状态由 一个隧道效应达到该终末经典状态而实现的。17. 如权利要求1的方法，其中，该第二量子位包括一个超导环路， 并且其中该调节步骤包括调整通过该超导环^各的一种通量偏置。18. 如权利要求l的方法，其中，第二量子位包括一个超导环路， 并且其中该初始化步骤包括调整通过该超导环^各的一个通量而^f吏该第二量子位的 一 个状态穿隧道到该初始经典状态。19. 如权利要求l的方法，其中，该耦连步骤包括将该第一量子位与该第二量子位之间的一个耦连的一种 耦连强度从一个最小值提高到一个预定值；并且将该耦连强度从该预定值降低到约该最小值。20. 如权利要求19的方法，其中，该耦连强度的最小值是约为零， 并且该耦连强度的该预定值是该耦连的一个最大耦连强度。21. 如权利要求19的方法，其中，该耦连强度的该预定值是大于 该耦连的一个最大耦连强度的一半。22. 如权利要求19的方法，进一步包括将该耦连强度在该预定值 保持该时间长度23. 如权利要求l的方法，其中，该耦连步骤包括将该第一量子位与该第二量子位之间的一种耦连4妻通时 间长度G和关断该耦连。24. 如权利要求1的方法，其中，该耦连步骤是用一种rf-SQUID来进行。25. 如权利要求1的方法，其中，该第一量子位和该第二量子位各 自包括一个rf-SQUID。26. 如权利要求1的方法，其中，该第一量子位和该第二量子位各 自包括一个裂隙结。27. 将一个第一量子位的一种经典状态复制到一个第二量子位的 一种方法，其中该第一量子位的特征在于一种势能的能量配 置，该势能的能量配置包括一个第一隧道效应壁垒，并且该第 二量子位的特征在于一种势能的能量配置，该势能的能量配置 包4舌一个第二隧道效应壁垒；该方法包4舌降^f氐该第二隧道步支应壁垒；^夸该第一量子4立和该第二量子<立井禹连一个时间长度？；和 才是高该第二隧道效应壁垒。28. 如权利要求27的方法，其中，在该降低、耦连和提高步骤的 至少一个的过程中，该第一量子位和该第二量子位的至少一个 的 一种通量偏置^f皮维持在一个通量量子的大约 一半。29. 如权利要求28的方法，其中，该通量偏置具有大约等于从该 第一量子位到该第二量子位所耦连的一个通量的量值的一种容差。30. 如权利要求27的方法，其中，在该降低、耦连和提高的步骤 的至少一个的过程中，该第一量子位的一种通量偏置是在该第 一量子位的一个回滞区中。31. 如权利要求27的方法，其中，绝热地进行该降低和提高步骤 的至少一个。32. 如—又利要求27的方法，其中，该耦连步艰《包括「4失-磁地耦连该 第一量子位和该第二量子位。33. 如权利要求27的方法，其中，该耦连步骤包括反铁磁地耦连 该第一量子位和该第二量子位。34. 如权利要求27的方法，进一步包括在该降低步骤以前提高该 第 一 隧道*丈应壁垒一口该第二隧道步丈应壁垒的至少 一个。35. 如权利要求27的方法，进一步包括在该降低步骤以前将该第 一量子位与耦连到该第一量子位的一个装置之间的一种耦连 强度降低到约为零。36. 如权利要求27的方法，进一步包括在该降低步骤以前将该第 二量子位与耦连到该第二量子位的一个装置之间的一种耦连 强度降低到约为零。37. 如权利要求27的方法，其中，该第一量子位的势能的能量配 置是一种双稳态势能，并且该第二量子位的势能的能量配置是 一种双稳态势能。38. 如斥又利要求37的方法，其中，该第一量子位和该第二量子位 的至少 一个的该双稳态势能包括两个近于退化的能量级别。39. 如权利要求27的方法，其中，该提高的步骤包括向该第一量 子^立和该第二量子〗立的至少一个施加一个一黄向的石兹场。40. 如权利要求27的方法，其中，该第二量子位具有一种经典的 状态，并且其中该提高的步骤包括阻止该第二量子位的该经典 状态发生隧道效应。41. 如权利要求27的方法，其中，该降低步骤的 一个时间长度^ 是大于约1^is。42. 如权利要求27的方法，其中，该降低步骤的一个时间长度f2 是在约100ns与lms之间。43. 如权利要求27的方法，其中，在该降低步骤和该提高步骤的 至少一个的期间中该第二量子位不穿隧道。44. 如权利要求27的方法，其中，该提高步骤的一个时间长度^ 是大于约lps。45. 如权利要求27的方法，其中，该提高步骤的一个时间长度^ 是在约100ns与lms之间。46. 如权利要求27的方法，其中，该第二量子位包括一个裂隙结 并且其中该降低步骤和该冲是高步骤各自包括调整在该裂隙结 中的一个通量。47. 如权利要求27的方法，其中，该耦连步骤包括将该第一量子位与该第二量子位之间的一个耦连强度从 一个最小耦连强度提高到一个预定的耦...
【专利技术属性】
技术研发人员：安德鲁J伯克利，
申请(专利权)人：D波系统公司，
类型：发明
国别省市：CA[加拿大]
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