【技术实现步骤摘要】
一种基于交流法测量低维微纳材料热导率的方法
本专利技术提供一种基于交流法的测量方法,应用于低维微/纳材料热导率及热扩散率的测量。
技术介绍
随着全球经济的迅猛发展,能源短缺成为日益突出的问题。能源的高效利用往往需要相匹配的能源技术,而类似太阳能热利用、工业余热回收、新兴智能温控材料类及系统设计开发等技术的发展都需要对材料热性能的探索和研究,比如材料的导热性能和蓄热性能的精确表征。因此实现新兴微纳低维材料热物性的精确测量是解决能源技术发展的基础和关键技术之一。目前材料热物性的测量主要从理论计算和实验测量两个方面获得。理论研究方面从材料的微观结构出发,通过研究导热机理、建立物理模型和复杂计算最终获得其热物性。最具代表性的方法有玻尔兹曼方程方法、直接蒙特卡洛模拟方法和分子动力学方法。但是,目前尚未找到足够精确和广泛适用的理论方程。而且随着材料学科的不断发展,材料的复杂性和多样性呈现出不可预估的趋势,采用理论方法研究其热物性具有一定的难度。采用实验测量热物性是目前获取材料热物性的直接和重要手段。由于低维材料尺度越来越小,传统的实验方法也无法满足准确测量的要求。因此,开发适用低维微/纳材料的测量方法十分必要。目前适用低维微/纳材料热物性测量的方法可以分为接触式和非接触式两类。接触式主要有直流通电法、悬浮微器件法和3ω方法等。直流通电法是在样品上沉积电极并测量的一种方法,该方法要求样品导电,且无法剔除衬底及环境杂波信号对测量的影响,从而限制了其测量精度。将测量电极悬浮起来、衬底镂空的悬浮微器件法,虽然剔除了衬底的影响,但是其仍然采用直流加热样品,也无法在测量信号时剔除 ...
【技术保护点】
1.一种基于交流方法测量低维微纳材料热导率的方法,其特征在于,所述测量方法包括如下步骤:SS1:制备测量电极,所述测量电极包括至少两组电极引脚,其中一组电极引脚用于加热,其余各组电极引脚用于测量;SS2:将待测材料样品用转移膜转移至所述测量电极上;SS3:将所述测量电极的每一组电极引脚分别与一个谐波测量单元的引线端相接;SS4:将所述测量电极连同待测材料样品置于真空腔中;SS5:利用各谐波测量单元分别测量各组电极引脚的电阻,继而电阻和温度之间的对应关系,分别得出各电极引脚的温度;SS6:为了获得准确的通过待测材料样品的加热功率,减小测量误差,重复步骤SS1、3~5,测量无待测材料样品时所述测量电极各电极引脚的温度,测量时应保证加热电极的加热温度与带有待测材料样品测量时的加热温度相同,并分别记录两次测量的加热功率P1和P2;SS7:根据如下公式所示的傅里叶导热定律,直接计算得到所述待测材料样品的热导率:
【技术特征摘要】
1.一种基于交流方法测量低维微纳材料热导率的方法,其特征在于,所述测量方法包括如下步骤:SS1:制备测量电极,所述测量电极包括至少两组电极引脚,其中一组电极引脚用于加热,其余各组电极引脚用于测量;SS2:将待测材料样品用转移膜转移至所述测量电极上;SS3:将所述测量电极的每一组电极引脚分别与一个谐波测量单元的引线端相接;SS4:将所述测量电极连同待测材料样品置于真空腔中;SS5:利用各谐波测量单元分别测量各组电极引脚的电阻,继而电阻和温度之间的对应关系,分别得出各电极引脚的温度;SS6:为了获得准确的通过待测材料样品的加热功率,减小测量误差,重复步骤SS1、3~5,测量无待测材料样品时所述测量电极各电极引脚的温度,测量时应保证加热电极的加热温度与带有待测材料样品测量时的加热温度相同,并分别记录两次测量的加热功率P1和P2;SS7:根据如下公式所示的傅里叶导热定律,直接计算得到所述待测材料样品的热导率:式中,λ为待测材料样品的热导率,W·m-1·K-1;P1为带有待测材料样品测量时的加热功率;P2为无待测材料样品测量时的加热功率;Ti、Ti+1分别为第i组、第i+1组电极引脚的测量温度;A是样品厚度随长度x的变化函数,xi、xi+1分别为第i组、第i+1组电极引脚对应待测材料样品长度上的位置。2.根据上述权利要求所述的基于交流方法测量低维微纳材料热导率的方法,其特征在于,所述待测材料样品为一维微纳米线和管、二维微纳米带和薄膜、或宏观的丝状或片状材料。3.根据上述权利要求所述的基于交流方法测量低维微纳材料热导率的方法,其特征在于,所述待测材料样品为绝缘材料、半导体或者导电材料。4.根据上述权利要求所述的基于交流方法测量低维微纳材料热导率的方法,其特征在于,步骤SS1中,按照如下步骤制备所述测量电极:SS11.首先在硅衬底上热氧化一层二氧化硅薄膜层,之后在所述二氧化硅薄膜上旋涂一层胶体层;SS12.用电极掩膜版对所述胶体层进行光刻,然后采用化学气相沉积方法制备一层厚...
【专利技术属性】
技术研发人员:郑兴华,杨啸,陈海生,杨征,王亮,
申请(专利权)人:中国科学院工程热物理研究所,
类型:发明
国别省市:北京,11
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